Я. р. под действием дейтронов

Я. р. под действием дейтронов характеризуются
наиболее высоким выходом по сравнению с др. Я. р. под действием заряженных
частиц. Напр., выход реакции ⁹Ве (d, n)'°B при энергии дейтрона
EМэв достигает 0,02, а для Я. р. с др. заряженными
частицами таких энергий - порядка 10-³ -10-⁶. Я.
р. с дейтронами могут протекать с образованием составного ядра, путём расщепления
дейтрона кулоновским полем ядра мишени и прямым механизмом срыва. Эффективные
сечения этих трёх процессов примерно одного порядка. Т. к. в дейтроне среднее
расстояние между протоном и нейтроном относительно велико, а их энергия
связи мала, то при бомбардировке ядер дейтронами наиболее вероятен захват
ядром лишь одного из нуклонов дейтрона, тогда как второй пролетает дальше,
не испытав взаимодействия с ядром. В этом случае Я. р. осуществляется не
внутри ядра, а на его поверхности. Протоны и нейтроны, образующиеся в Я.
р. срыва, летят в основном вперёд. Дейтроны, ускоряемые в циклотронах,
широко используются для получения радиоактивных нуклидов и интенсивных
потоков нейтронов (см. Нейтронные источники).

Я. р. между легчайшими ядрами имеют
заметный выход даже при малых энергиях налетающих частиц (порядка 1-10
кэв).
Поэтому
они могут осуществляться не только бомбардировкой мишени пучком ускоренных
частиц, но и нагреванием смеси взаимодействующих ядер до темп-ры 10⁷
К (см. Термоядерные реакции).

А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я