Я. р. под действием а-часгиц.
Для
а-частиц кулоновский барьер ещё выше и достигает для тяжёлых ядер 25 Мэв,
При
такой энергии налетающей а-части-цы энергия возбуждения ядра 20 Мэв,
что
достаточно для компенсации не только энергии связи вылетающего нуклона,
но и для преодоления кулоновского барьера вылетающим протоном. Вследствие
этого реакции (а, п) и (а, р) равновероятны. При увеличении энергии а-
частиц наиболее вероятной становятся Я. р. (а, 2п), (а, рп). Резонансная
структура энергетич. зависимости сечений этих Я. р. наблюдается только
у лёгких ядер и при относительно малых энергиях а-частиц. Продукты Я. р.
(а, п) обычно b-актив-ны, для Я. р. (а, р) - стабильные ядра.
А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я