РАЗРЕШАЮЩАЯ СПОСОБНОСТЬ
(разрешающая
Распределение освещённости Е в изображении
Лит.: Тудоровский А. И., Теория
сила) оптических приборов, характеризует способность этих приборов давать
раздельные изображения двух близких друг к другу точек объекта. Наименьшее
линейное или угловое расстояние между двумя точками, начиная с к-рого их
изображения сливаются, наз. линейным или угловым пределом разрешения. Обратная
ему величина обычно служит количеств. мерой Р. с. Вследствие дифракции
света на краях оптич. деталей даже в идеальной оптич. системе (т. е.
безаберрационной; см. Аберрации оптических систем) изображение точки
есть не точка, а кружок с центральным светлым пятном, окружённым -кольцами
(попеременно тёмными и светлыми в монохроматическом свете, радужно
окрашенными - в белом свете). Теория дифракции позволяет вычислить
наименьшее расстояние, разрешаемое системой, если известно, при каких распределениях
освещённости
приёмник
(глаз, фотослой) воспринимает изображения раздельно. Согласно
Рэлею
(1879), изображения двух точек одинаковой яркости ещё можно видеть
раздельно, если центр дифракционного пятна каждого из них пересекается
краем 1-го тёмного кольца другого (рис.). В случае самосветящихся точек,
испускающих некогерентные лучи, при выполнении этого критерия Рэлея наименьшая
освещённость между изображениями разрешаемых точек составит 74% своего
макс. значения, а угловое расстояние между центрами дифракц. пятен (максимумами
освещённости) дельта ф = 1,21 Л/D где Л - длина волны света, D - диаметр
входного зрачка оптич. системы (см. Диафрагма
в оптике). Если f
- фокусное расстояние оптич. системы, то линейная величина рэлеевского
предела разрешения о = 1,21 Лf/D. Предел разрешения телескопов и зрительных
труб выражают в угловых секундах (см. Разрешающая сила телескопа);
для
длины волны Л 560 нм, соответствующей макс. чувствительности человеческого
глаза, он равен а" = 140/D (D в мм). Для фотообъективов Р. с. обычно
определяют как макс. количество раздельно видимых линий на 1 мм изображения
стандартного тест-объекта (см. Мира) и вычисляют по формуле N
= 1470е, где е - относительное отверстие объектива (см. также
Разрешающая способность фотографирующей системы; о Р. с. микроскопов
см. в ст. Микроскоп). Приведённые соотношения справедливы лишь для
точек, находящихся на оси идеальной оптической системы. Наличие аберраций
и погрешностей изготовления увеличивает размеры дифракционных пятен и снижает
Р. с. реальных систем, к-рая, кроме того, уменьшается по мере удаления
от центра поля зрения. Р. с. оптич. прибора R
в
состав к-рого входят оптич. система с Р. с. R
света (фотослой, катод электроннооптического преобразователя
и
пр.) с Р. с. К„, определяется приближённой формулой 1/R
одного порядка. Р. с. прибора может быть оценена по его
аппаратной функции,
отражающей
все факторы, влияющие на качество изображения (дифракцию, аберрации и т.
д.). Наряду с оценкой качества изображения по Р. с. широко распространён
метод его оценки с помощью частотно-контрастной характеристики.
О
Р. с. спектральных приборов см. в ст. Спектральные приборы.
двух точечных источников света, расположенных так, что угловое расстояние
дельта ф между максимумами освещённости равно угловой величине дельта О
радиуса центрального дифракционного пятна (дельта ф = дельта О - условие
Рэлея).
оптических приборов, 2 изд., ч. 1, М.- Л., 1948; Ландсберг Г. С., Оптика,
4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Волосов Д. С., Фотографическая
оптика, М., 1971. Л. Н. Канарский.
А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я