ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ
один
из двух осн. законов термодинамики, представляет собой закон сохранения
энергии для систем, в к-рых существ. значение имеют тепловые процессы.
П. н. т. было сформулировано в сер. 19 в. в результате работ Ю.Р. Майера,
Дж.
Джоуля
и Г. Гелъмголъца (см. Энергии сохранения закон).
Согласно
П. н. т., термодинамич. система (напр., пар в тепловой машине) может совершать
работу только за счёт своей внутр. энергии или к.-л. внеш. источников энергии.
П. н. т. часто формулируют как невозможность существования
вечного двигателя
1-го
рода, к-рый совершал бы работу, не черпая энергию из какого-либо источника.
При сообщении термодинамич. системе нек-рого количества теплоты Q в общем
случае происходит изменение
внутренней энергии системы дельта Uи
система совершает работу А:
Q=дельта+А (1) Уравнение (1), выражающее
П. н. т., является определением изменения внутр. энергии системы (дельта
U), т. к. Q и А -независимо измеряемые величины.
Внутр. энергию системы U можно,
в частности, найти, измеряя работу системы в адиабатном процессе (т.
е. при Q = 0): Лад = - дельта U, что определяет U с точностью
до нек-рой аддитивной постоянной Uо:
U = дельта U + Uо (2)
П. н. т. утверждает, что U является
функцией состояния системы, т. е. каждое состояние термодинамич. системы
характеризуется определённым значением U, независимо от того, каким
путём система приведена в данное состояние (в то время как значения Q и
Л зависят от процесса, приведшего к изменению состояния системы). При исследовании
термодинамич. свойств физич. систем П. н. т. обычно применяется совместно
со вторым началом термодинамики.
Лит.: Леонтович М. А., Введение
в термодинамику, 2 изд., М.- Л., 1952; Пи утилов К. А., Термодинамика,
М.. 1971.
А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я