ОМА ЗАКОН

ОМА ЗАКОН устанавливает, что сила
постоянного электрич. тока I в проводнике прямо пропорциональна
разности потенциалов (напряжению) U между двумя фиксированными точками
(сечениями) этого проводника:
Г. С. Ом.

Коэфф. пропорциональности R, зависящий
от геометрия, и электрич. свойств проводника и от темп-ры, наз. омическим
сопротивлением или просто сопротивлением, данного участка проводника. О.
з. открыт в 1826 нем. физиком Г. С. Омом.

В общем случае зависимость между I и U
нелинейна, однако на практике всегда можно в определённом интервале напряжений
считать её линейной и применять О. з.; для металлов и их сплавов этот интервал
практически неограничен.

О. з. в форме (1) справедлив для участков
цепи, не содержащих источников электродвижущей силы (эдс). При наличии
таких источников (аккумуляторов, термопар, динамомашин и пр.) О. з.

имеет вид:

где Е - эдс всех источников, включённых
в рассматриваемый участок цепи. Для замкнутой цепи О. з. принимает следующую
форму:

где RR + R- полное сопротивление всей цепи, равное сумме внешнего сопротивления
цепи R и внутр. сопротивления R источника эдс.
Обобщением О. з. на случай разветвлённых цепей являются Кирхгофа правила.

О. з. можно записать также в дифференц.
форме, связывающей в каждой точке проводника плотность тока j с полной
напряжённостью электрич. поля. Потенциальное электрич. поле напряжённости
Е,
создаваемое
в проводниках микроскопич. зарядами (электронами и ионами) самих проводников,
не может поддерживать стационарное движение свободных зарядов (ток), т.
к. работа этого поля на замкнутом пути равна нулю. Ток поддерживается неэлектростатич.
силами различного происхождения (индукционного, химического, теплового
и т. д.), к-рые действуют в источниках эдс и к-рые можно представить в
виде нек-рого эквивалентного непотенциального поля с напряжённостью Еназ.
сторонним. Полная напряжённость поля, действующего внутри проводника на
заряды, в общем случае равна Е + Едифференциальный О. з. имеет вид:

где р - удельное сопротивление материала
проводника, а о=1/р - удельная электропроводность.

О. з. в комплексной форме справедлив также
для синусоидальных квазистационарных токов:

ZI = E, (5)

где Z - полное комплексное сопротивление,
равное Z = R + iX, R - активное, а iХ - реактивное сопротивления
цепи. При наличии индуктивности L и ёмкости С в цепи квазистационарного
тока частоты со X = wL-1/w С. Лит.: Курс физики, под ред.
Н. Д. Папалекси, т. 2, М.-Л., 1948; Калашников С. Г., Электричество, М.,
1964 (Общий курс физики, т. 2); Физические основы электротехники, под общ.
ред. К. М. Поливанова, М. -Л., 1950.