НЬЮТОНА КОЛЬЦА

НЬЮТОНА КОЛЬЦА интерференционные
полосы
равной толщины в форме колец, расположенные концентрически вокруг точки
касания двух поверхностей (двух сфер, плоскости и сферы и т. д.). Впервые
описаны в 1675 И. Ньютоном. Интерференция света происходит в тонком
зазоре (обычно воздушном), разделяющем соприкасающиеся тела; этот зазор
играет роль тонкой плёнки, см. Оптика тонких слоев. Н. к. наблюдаются
и в проходящем и - более отчётливо - в отражённом свете. При освещении
монохроматическим
светом длины волны Л Н. к. представляют собой чередующиеся тёмные
и светлые полосы. Светлые возникают в местах, где зазор вносит разность
хода между прямым и дважды отражённым лучом (в проходящем свете) или
между лучами, отражёнными от обеих соприкасающихся поверхностей (в отражённом
свете), равную целому числу Л. Тёмные кольца образуются там, где разность
хода лучей равна целому нечётному числу Х/2. Разность хода определяется
оптической
длиной пути луча в зазоре и изменением фазы световой волны при отражении
(см. Отражение света).
Так, при отражении от границы воздух - стекло
фаза меняется на я, а при отражении от границы стекло - воздух остаётся
неизменной. Поэтому в случае двух стеклянных поверхностей т-е тёмное Н.
к. в отражённом свете соответствует разности хода тЛ (т. е. толщине
зазора бт -
целое число. При касании сферы
и плоскости (рис. 1)
Рис. 1. К выводу соотношения между
радиусами глинзы и длиной волны Л освещающего монохроматического света. О -точка касания
сферы и плоскости; АА' = бобразования m-го тёмного кольца. Применяя теорему Пифагора к прямоугольному
треугольнику, малый катет (равный rопущенный из А' на СО, получим r2 - (R-б22Rботкуда условие биз RЛ

r(mЛR)^1/2.
По теореме Пифагора, для треугольников с катетами r и
r2 = (R - Лn/2)² + r2и
R² = (R - Лn/2)² + r²откуда следует- в пренебрежении очень малыми членами (тЛ/2)²
и (nЛ/2)² и др. - часто используемая формула для Н. к.: R
=
= (r2 - r²Эти
соотношения позволяют с хорошей точностью определять Лпо измеренным rr(рис. 2). Н. к. используются также для контроля правильности формы сферич.
и плоских поверхностей (рис. 3). При освещении немонохрома-тич. (напр.,
белым) светом Н. к. становятся цветными, причём чередование цветов в них
существенно отличается от обычного радужного из-за переналожения систем
колец, соответствующих разным т. Наиболее отчётливо Н. к. наблюдаются при
использовании сферич. поверхностей малых радиусов кривизны (толщина зазора
мала на большем расстоянии от точки касания).
Рис. 2. Фотография колец Ньютона
в отражённом свете.
Рис. 3. Кольца Ньютона, полученные
с посеребрёнными поверхностями. Извилины полос выявляют дефекты поверхностей.

Лит.: Шишловский А. А., Прикладная
физическая оптика, М., 1961; Д и т ч б е р н Р., Физическая оптика, пер.
с англ., М., 1965. А. П. Гагарин.