ГЕОГРАФИЯ ЭКОНОМИЧЕСКАЯ

ГЕОГРАФИЯ ЭКОНОМИЧЕСКАЯ , см. Экономическая география.

<ГЕОДЕЗИЧЕСКАЯ
АСТРОНОМИЯ, раздел
практической астрономии, наиболее тесно связанный с геодезией и картографией;
изучает теорию и методы определения широты ф и долготы X, места, а также азимута
а направления на земной предмет и местного звёздного времени 5 из астрономич.
наблюдений при геодезич, и картографич. работах. Т. к. эти наблюдения
производятся в полевых условиях, то Г. а. часто называют полевой астрономией.
Точка земной поверхности, в к-рой широта, долгота и азимут определены из астрономич.
наблюдений, наз. астрономическим пунктом. Предмет Г. а. состоит в изучении:
а) переносных астрономич. инструментов, б) теорий наблюдения
небесных светил и методов определения ф, X, а и s и в) методов
обработки результатов астрономич. наблюдений. В Г. а. применяются малые, или
переносные, астрономич. инструменты, позволяющие измерять зенитные расстояния
и направления на небесные светила, а также горизонтальные углы между различными
направлениями. Основными инструментами в Г. а. служат: универсальный инструмент,
полевой хронометр и радиоприёмник для приёма сигналов времени.

В Г. а. разработан ряд способов астрономич.
наблюдений, различающихся в зависимости от того, какие величины определяются
(время, широта, долгота или азимут), какие светила для этого наблюдаются
(звёзды или Солнце) и как и какие величины непосредственно измеряются
при наблюдениях небесного светила (зенитное расстояние z, высота h, азимут
а* и момент Т прохождения светила через избранную плоскость).
Выбор этих способов зависит от поставленной задачи, точности её решения, наличия
инструментов и т. д. При этом небесные координаты наблюдаемого светила,
а именно его прямое восхождение а и склонение 8, считаются известными;
они приводятся в астрономич. ежегодниках и каталогах звёзд.

Соединив на небесной сфере (рис.)
полюс PN, зенит места Z и наблюдаемое светило а дугами больших
кругов, получим т. н. параллактич. треугольник
, в к-ром угол при вершине Z есть дополнение азимутасветила
до 180° и угол при вершине равен
часовому углу t светила.

Все способы астрономич. определений
основаны на решении параллактического треугольника после измерения его нек-рых
элементов (см. Сферическая астрономия). Так, измерив зенитное расстояние
z светила в момент Т по хронометру и зная широту ф места, можно определить
часовой угол t светила из выражения

и по равенству
найти поправку и к показанию хронометра и местное звёздное время s.
Зная поправку хронометра и и измерив зенитное расстояние г светила, можно
определить широту
места. Поправку хронометра выгодно определять из наблюдений звёзд в первом
вертикале, а широту места - в меридиане, т. е. в кульминации небесного
светила. Если измерить зенитные расстояния двух звёзд, расположенных в меридиане
к Ю. или С. от зенита места, то тогда

Особенно удобны способы, основанные
на измерении окулярным микрометром малых разностей зенитных расстояний
сев. и юж. звёзд в меридиане (см. Таль-котта способ). В способах соответственных
высот отмечают моменты 7\ и Т один и тот же альмукантарат. Если известна ф, то получают и (см.
Цингера способ), а если известна и, то определяют ф (см. Певцова
способ). Из наблюдений серии равномерно распределённых по азимуту звёзд
на постоянной высоте 45° или 30° определяют ф и X (см. Мазаева способ).

Азимут а* небесного светила
определяют, измеряя его часовой угол или зенитное расстояние и зная широту
ф места наблюдения. Прибавляя к азимуту наблюдаемого светила (обычно Полярной
звезды) горизонтальный угол Q между ним и земным предметом, получают
азимут а земного предмета.

Разность долгот двух пунктов равна
разности местных звёздных времён в этих пунктах или разности поправок хронометра,
отнесённых к одному физич. моменту по известному ходу часов, так что

- (Т + и,) = и - и. + Т
отсчитываются от меридиана Гринвича. Поэтому
Поправки хронометра и относительно местного звёздного времени s
определяют из наблюдений звёзд, a U относительно гринвичского звёздного
времени S - из приёма ритмич. сигналов времени по радиотелеграфу. В совр.
высокоточных работах ошибки определения широты, долготы и азимута не превышают

Лит.: Цинге р Н. Я., Курс практической
астрономии, М., 1924; Вентцель М. К., Полевая астрономия, ч. 1 - 2, М., 1938-40;
Блажко С. Н., Курс практической астрономии, М.- Л., 1951; Цветков К. А.. Практическая
астрономия, 2 изд., М., 1951; Кузнецов А. Н., Геодезическая астрономия, М.,
1966.

А .В. Буткевич.

<ГЕОДЕЗИЧЕСКАЯ ГРАВИМЕТРИЯ, раздел
геодезии, в к-ром рассматриваются теории и методы использования результатов
измерения силы тяжести для решения научных и практических задач геодезии.
Основное содержание Г. г. составляют теории н методы определения внеш. поля
потенциала W силы тяжести g Земли по измерениям на земной поверхности
S и астрономо-геодезич. материалам. Г. г. включает также теорию нивелирных
высот и обработку астрономо-геодезич. сетей в связи с особенностями гравитационного
поля Земли. Обычно из этого поля выделяют правильное и известное поле потенциала
U т. н. нормальной Земли сравнения, представляемой в виде уровенного
эллипсоида. Центры масс и оси вращения реальной и нормальной Земли совпадают.
Осн. задачу Г. г. сводят к выводу возмущающего потенциала Т = W - U, к-рый
определяют из решения граничных задач матем. физики. На земной поверхности
Т удовлетворяет граничному условию

где Н - высота над эллипсоидом, -
сила тяжести в поле U,
- нормальная высота, выводимая из условия, что приращениеинтеграл от
gdн потенциала W от начала счёта высот измерено в поле U, dh - элементарное
превышение геом. нивелирования. Для вывода Т разработано неск.
методов, к-рые сводятся к решению соответствующих интегральных уравнений.

В равнинных районах нек-рые прак-тич.
задачи можно решать упрощёнными методами вывода Т и его производных.
Эти методы основаны на условии
вводимом после вычисления разностей
Такой подход, напр., допустим при астрономо-гравиметрическом нивелировании.
В этом случае задачи Г. г. будут решены в явном виде замкнутыми формулами.
Значение Т на земной поверхности определяет формула Стокса (1849)

где

R - радиус земной сферы,

- её элемент и ф - дуга большого круга между фиксированной точкой и те кущей
точкой, в к-рой задана сила тяжести. Эта формула описывает внешнее гравитационное
поле земной сферы. Из неё можно вывести выражение для любого элемента гравитационного
поля Земли в равнинных её областях.

Совр. Г. г. основана на работах (1945-60)
М. С. Молоденского и изучает способы решения граничных задач, условия
их разрешимости, плотность и точность необходимых измерений.

Лит.: Молоденский М. С., Юркина
М. И., Еремеев В. Ф., Методы изучения внешнего гравитационного поля и фигуры
Земли, "Тр. Центрального научно-исследовательского ин-та геодезии, аэросъёмки
и картографии", I960, в. 131; Бровар В. В., Магницкий В. А., Шимберев Б. П.,
Теория фигуры Земли, М., 1961. М. И.Юъкина.