ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ

ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ совокупность
явлений, связанных с действием магнитного поля на электрич. (гальванич.)
свойства твёрдых проводников (металлов и полупроводников), по к-рым течёт
ток. Наиболее существенны Г. я. в магнитном поле Н, перпендикулярном току
(поперечные Г. я.). К ним относится эффект Холла - возникновение разности
потенциалов (эдс Холла VН и току j (j - плотность тока), и изменение электрич. сопротивления проводника
в поперечном магнитном поле. Разность Др между сопротивлением р проводника
в магнитном поле и без поля часто наз. магнетосопро-тивлением.

Мерой эффекта Холла служит
постоянная Холла:

Здесь d - расстояние между
электрич. контактами, с помощью к-рых измеряют эдс Холла. Постоянная Холла
в широких пределах не зависит от величины магнитного поля (а для металлов
и от темп-ры). Линейная зависимость Vн от магнитного поля Н используется
для измерения магнитных полей (см. Магнитометр).

В электронных проводниках,
в к-рых ток переносится "свободными" электронами (электронами проводимости),
согласно простейшим представлениям, постоянная Холла выражается через число
электронов проводимости п в см³: R = = 1/пес (е-заряд электрона,
с-скорость света). Поэтому измерение R служит одним из осн. методов оценки
концентрации электронов проводимости п в электронных проводниках. У электронных
проводников R имеет знак минус. У полупроводников с дырочной проводимостью
и у нек-рых металлов постоянная Холла имеет знак плюс, соответствующий
положительно заряженным носителям тока - дыркам (см. Твёрдое тело). Т.
к. эдс Холла меняет знак при изменении направления магнитного поля на обратное,
то эффект Холла наз. нечётным Г. я.

Относительное изменение сопротивления
в поперечном поле в
обычных условиях (при комнатной темп-ре) очень мало: у хороших металлов

А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я