Аннигиляция и рождение пар
других частиц. Если энергия фотона очень велика, то
он может породить любую пару частица-античастица, напр. пару мюонов. Пары
сильно взаимодействующих частиц, напр. пара протон-антипротон, образуются
при соударениях очень быстрых протонов с нуклонами (т. е. протонами и нейтронами)
атомных ядер.
При аннигиляции
нуклонов с антинуклонами также гораздо чаще возникают не гамма-кванты,
а "массивные" частицы, появление к-рых не запрещено законами сохранения:
как правило, аннигиляция таких пар происходит с образованием четырёх-пяти
пи-мезонов.
Процессы А.
и р. п. нашли применение в научных исследованиях. Так, распределение возникающих
при аннигиляции фотонов по их углам разлёта позволяет найти распределение
электронов в металлах по скоростям (так как вероятность аннигиляции позитрона
в веществе сильно зависит от относит. скорости позитрона и участвующего
в тепловом движении электрона). Знание этого распределения необходимо,
напр., для расчёта удельной теплоёмкости металлов при очень низких темп-pax.
Другой пример: по рож-
дению электрон-позитронных
пар можно получать сведения об образующихся в реакции фотонах большой энергии.
Фотон, как и всякую другую незаряженную частицу, нельзя наблюдать непосредственно,
так как он не оставляет видимого следа в детекторах частиц, таких, как
камера Вильсона, пузырьковая камера, ядерная фотографическая эмульсия и
др., и о его энергии, импульсе, а также о самом факте его образования можно
узнать только по рождённой им паре (а для фотона меньшей энергии - по комптоновскому
электрону отдачи, см. Комптон-эффект).
Лит. см. при
ст. Античастицы.
О. И. Завьялов.
А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я